导读:本文包含了方阱流体论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:流体,方程,状态,位数,函数,标度,构型。
方阱流体论文文献综述
李丽妍[1]（2014）在《方阱流体气液相平衡性质和临界非对称性的计算机模拟研究》一文中研究指出本文通过巨正则系综下的Monte Carlo模拟研究了具有方阱势能的流体的相平衡性质和临界非对称性。通过完整标度下的Q参数方法结合Histogram reweighting技术以及有限尺寸标度分析预测了阱宽为=1.5,链长分别为2,4,8,16的方阱链的临界温度值和临界密度值,临界温度比不完整标度理论下得到的结果要低。并根据Flory-Huggins理论进行外推获得了无限长的方阱链的临界温度。采用完整标度下Q参数方法重新模拟了阱宽分别为λ=1.25,1.75,2.0的方阱单体的临界温度和临界密度,并采用近临界标度算法获得了在近临界区域的气液相平衡曲线,分析了不同阱宽方阱流体的临界非对称性质,结果表明,阱宽越小,系统的临界非对称性越强。通过对共存曲线直径拟合发现,阱宽越小,|t|2β项与|t|1-α项的系数比越大。说明相互作用范围越小,|t|2β项的贡献越重要,与已有分析一致。本文还采用该标度算法还预测了阱宽为=1.5的方阱二聚体和链长为4的方阱链的近临界相平衡性质以及临界非对称性。通过考察共存曲线直径的临界奇异性发现,方阱二聚体的共存曲线直径|t|2β项的作用比方阱单体更明显,说明分子体积越大,|t|2β项越占主导地位。但是链长为4的方阱链的共存曲线直径中|t|2β项的作用比方阱二聚体要弱,而是|t|1-α项占主导地位。可能的原因是链长为4的方阱链分子团在一起,缩小了分子体积,而不是以伸展的形式存在。因此,我们认为除了分子相互作用范围和分子体积之外,链状分子的分子构型也会对系统的临界非对称性产生影响。我们还利用Hyper parallel tempering MC模拟获得了方阱二聚体远离临界区域的相平衡曲线,其中共存密度由密度概率分布双峰等面积准则来确定。获得的共存曲线与已有模拟结果相吻合。最终给出了方阱二聚体完整的气液相平衡曲线。(本文来源于《华东理工大学》期刊2014-04-02）
马华,张庆印,陈健,李以圭,陆九芳[2]（2003）在《解析式状态方程计算含临界点方阱流体的性质》一文中研究指出含临界区流体的物性计算一直是热力学领域的难点。一般认为,解析式状态方程不可能同时很好地计算远离临界点和靠近临界点流体的热力学性质。该文目的就是验证解析式方程在计算热力学性质特别是接近临界点附近的热力学性质适用性。通过计算机分子模拟数据,研究了各种解析式状态方程计算接近临界区的方阱流体的物性的可能性,结果表明,经过参数重新拟合新的解析式方程,可以很好地计算方阱流体的相平衡、密度等性质,直到对比温度接近临界点0.05处。临界点温度、压力和密度的计算值和分子模拟值也基本符合。该文结果可以为解析式方程计算范围的扩大提供依据,从而说明解析式在工程方面有更加广泛的应用。(本文来源于《计算机与应用化学》期刊2003年03期）
郭明,黑恩成,刘国杰[3]（2001）在《一个新的方阱流体状态方程》一文中研究指出将方阱势能函数视为硬球势和一个短程均匀负势的迭加 ,并由统计力学方法导出了相应的状态方程 ,这个方程包含两个定标的径向分布函数。利用已知的压缩因子分子动力学模拟数据 ,回归得到了这两个径向分布函数 ,从而建立了一个新的方阱流体状态方程。它的吸引项要比Alder等人回归得到的简单得多 ,与方阱流体压缩因子的MD数据一致性也更好 ,特别是在高密度区域。(本文来源于《化学物理学报》期刊2001年03期）
于养信,高光华[4]（1999）在《链状方阱流体的状态方程研究》一文中研究指出为研究链状分子物质（如烷烃等）及其混合物的热力学性质，应用Ｗｅｒｔｈｅｉｍ的热力学微扰理论，在链状硬球流体状态方程的基础上，发展得到了链状方阱流体的状态方程。它可以表示成叁部分：硬球贡献、方阱吸引势能贡献和成键贡献。在计算成键对压缩因子的贡献时，考虑到了成键对组成链的原子之间径向分布函数的影响。用得到的状态方程计算不同链长的链状方阱流体的压缩因子，其结果与分子模拟数据符合较好。(本文来源于《清华大学学报(自然科学版)》期刊1999年01期）
王利生[5]（1998）在《方阱流体的配位数模型》一文中研究指出基于格子气体理论，提出了方阱流体及其混合物的新配位数模型和构型能表达式。新模型与Ｌｅｅ等人的ＭｏｎｔｅＣａｒｌｏ计算机模拟结果进行了比较，取得了较好的计算结果。将新模型应用于分子尺寸不同的混合物时，计算结果尤为满意。(本文来源于《原子与分子物理学报》期刊1998年02期）
郭明学,汪文川,卢焕章[6]（1994）在《方阱流体汽液共存性质的Monte Carlo模拟》一文中研究指出本文应用Ｇｉｂｂｓ系综ＭｏｎｔｅＣａｒｌｏ方法，对纯方阱流体的汽液共存性质进行了模拟计算。得到汽液两相的饱和密度，并根据模拟数据外推以估测临界点。由此得到的对比临界温度和密度分别为Ｔｃ＝ＲＴｃ／ε＝１．２７，ρｃ＝ρｃσ３＝０．３１，与Ａｌｄｅｒ等人的分子动力学模拟结果吻合。此外，还计算了六个温度下两相的构型能、压力和径向分布函数。(本文来源于《高校化学工程学报》期刊1994年01期）
郭明学,汪文川,卢焕章[7]（1990）在《方阱流体微观结构的Monte Carlo模拟》一文中研究指出本文应用Metropolis et al.正则系综方法,对方阱纯流体及其二元混合物的微观结构特性进行了模拟计算,得到配位数、径向分布函数及压缩因子数据;用配位数的Monte Carlo数据检验了作者的配位数模型,并与Lee和Sandler的晶格模型作了对比,结果表明,在描述方阱流体的配位数随分子性质和热力学状态变化的规律时,前者明显优于后者.(本文来源于《Chinese Journal of Chemical Physics》期刊1990年04期）
刘国杰,胡英[8]（1983）在《一个简化的方阱流体状态方程式》一文中研究指出本文在统计力学的基础上建立了一简化的方阱流体状态方程式。推导时,方阱位能函数处理为硬球位能函数与一短程均匀负势的迭加,方阱流体的径向分布函数则用相应的硬球数值近似替代。用方阱流体的分子动力学数据检验表明,本方程可与一级微扰理论相比拟,但更为简单与灵活。本方程为进一步研究真实流体状态方程式提供了合理与可靠的基础。(本文来源于《华东化工学院学报》期刊1983年02期）
方阱流体论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
含临界区流体的物性计算一直是热力学领域的难点。一般认为,解析式状态方程不可能同时很好地计算远离临界点和靠近临界点流体的热力学性质。该文目的就是验证解析式方程在计算热力学性质特别是接近临界点附近的热力学性质适用性。通过计算机分子模拟数据,研究了各种解析式状态方程计算接近临界区的方阱流体的物性的可能性,结果表明,经过参数重新拟合新的解析式方程,可以很好地计算方阱流体的相平衡、密度等性质,直到对比温度接近临界点0.05处。临界点温度、压力和密度的计算值和分子模拟值也基本符合。该文结果可以为解析式方程计算范围的扩大提供依据,从而说明解析式在工程方面有更加广泛的应用。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
方阱流体论文参考文献
[1].李丽妍.方阱流体气液相平衡性质和临界非对称性的计算机模拟研究[D].华东理工大学.2014
[2].马华,张庆印,陈健,李以圭,陆九芳.解析式状态方程计算含临界点方阱流体的性质[J].计算机与应用化学.2003
[3].郭明,黑恩成,刘国杰.一个新的方阱流体状态方程[J].化学物理学报.2001
[4].于养信,高光华.链状方阱流体的状态方程研究[J].清华大学学报(自然科学版).1999
[5].王利生.方阱流体的配位数模型[J].原子与分子物理学报.1998
[6].郭明学,汪文川,卢焕章.方阱流体汽液共存性质的Monte Carlo模拟[J].高校化学工程学报.1994
[7].郭明学,汪文川,卢焕章.方阱流体微观结构的MonteCarlo模拟[J].ChineseJournalofChemicalPhysics.1990
[8].刘国杰,胡英.一个简化的方阱流体状态方程式[J].华东化工学院学报.1983
论文知识图
